【SEOテキスト】宇田雄一「古典物理学」元を、電磁場の歴史または単に電磁場と呼ぶことにする。[27]{h22(f;S,I,J)|f∈F22}の元を、自然の可変的な部分の歴史と呼ぶことにする。[28]自然の可変的な部分の歴史はどれも質点の分布であり、反対に、質点の分布はどれも自然の可変的な部分の歴史だ。[29]h3(E,S,U)を自然の固定的な部分の歴史または環境条件と呼ぶことにする。[30]自然の固定的な部分の歴史は電磁場だ。[31]自然の可変的な部分の歴史全体の集合をHと書くことにする。[32]NをN=N22で定義する。[33]FをF=F22で定義する。[34]F⊂R(N)[35]Mを次式で定義する。M∈H(F)and[∀f∈F;M(f)=h22(f;S,I,J)][36]空欄。[37]空欄。[38]∀f∈F;[e22(f,E)をL(f)とも書くことにする][39]空欄。[40]∀f∈F;[M(f)が可能だ]⇔L(f)[41]環境条件は真だ。この文章は[22][25][27][28][32][33][34][35][38]の部分においてのみT12(E;S,U,I,J)と異なる。非相対論的電気力学4,以下の文章をT24(S,U,I,J)と呼ぶことにする。[1]空欄。[2]時空点全体の集合を時空と呼ぶことにする。[3]N01から時空の上への一対一写像が存在する。[4]そのような写像を時空座標系と呼ぶことにする。[5]R+から質量全体の集合の上への一対一写像が存在する。[6]そのような写像を質量座標系と呼ぶことにする。[7]Rから電荷全体の集合の上への一対一写像が存在する。[8]そのような写像を電荷座標系と呼ぶことにする。[9]F^3から電磁場の値全体の集合の上への一対一写像が存在する。[10]そのような写像を電磁座標系と呼ぶことにする。[11]Sは時空座標系だ。[12]Uは電磁座標系だ。[13]Iは質量座標系だ。[14]Jは電荷座標系だ。[15](S,U,I,J)は絶対静止系だ。[16]空は電磁場の値だ。[17]U(0)=空
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